![]() |
![]() |
![]() |
Делаем подстановку
![]() |
Тогда получаем:
![]() |
или
![]() |
Отсюда
![]() |
Сделаем подстановку:
![]() |
В результате уравнение принимает вид уравнения Д'Аламбера:
![]() |
Таким образом, полученное представление связывает как и в одномерном случае уравнение Д'Аламбера для функции
и функции
. Что и требовалось доказать. Надо указать теперь явную связь между этими функциями:
![]() |
Связь не тривиальная!
Добавляю (19.04.10)! На самом деле в силу уравнения
имеем
![]() |
Отсюда
или
. А это уже почти тождественное преобразование. В одномерном случае все выглядит более сложно. Надо разобраться.
Надо еще постараться выяснить основные свойства гидродинамического потока, связанного с уравненим Д'Аламбера. Следует выписать уравнения для
и
.
(Прошу прощения за несколько непонятные выкладки. Это в основном предназначено для Илдуса Хасанова и Дмитрия Зиновьева в связи с подготовкой к конференции. Так удобней передавать информацию. Полный текст выкладок будет сделан позже с необходимыми разоблачениями)
- zhvictorm's блог
- Войдите или зарегистрируйтесь, чтобы получить возможность отправлять комментарии
- 1037 просмотров







![$$\left[\frac{\partial^2}{\partial t^2}-\frac{\partial^2}{\partial x^2}-\frac{\partial^2}{\partial y^2}\right]\phi=-(\phi_t)^2\left(1-\left[\frac{\phi_x}{\phi_t}\right]^2-\left[\frac{\phi_y}{\phi_t}\right]^2\right)$$](/files/tex/4b0fb2daa1051452b706f0739ea0f880f61e6d95.png)

![$$\left[\frac{\partial^2}{\partial t^2}-\frac{\partial^2}{\partial x^2}-\frac{\partial^2}{\partial y^2}\right]\psi=0$$](/files/tex/1ab3e4f1d5bb89b976686d8187d5d59121cc826b.png)


Спасибо за выкладки, всё подтвердилось.